我们把电流通过气体的现象称为气体辉光放电，下图示出了气体放电伏安特性的测试线路和典型的伏安特性曲线。
　　
　　当电源电压va从零开始增加时，起始阶段的放电电流十分微弱，其电流是由空间存在的自然辐射照射阴极所引起的电子发射和气体电离所产生的带电粒子漂移运动而形成的。在oa段，极间电压很低，空间带电粒子浓度保持不变，电流正比于粒子的迁移速度，因此正比于场强电压va。
　　
　　随着电源电压va增加，极间产生的所有带电粒子，在复合前都能被电极收集。由于产生电子和离子的速率动态平衡，保持常数，进入了饱和电流区域（图中的ab段）。如果有外加紫外线辐射放电管，则在相同电压下，饱和电流将增大。起始阶段的三条实线，表示不同强度紫外源的照射结果，这里不同强度的照射源是参变量。
　　
　　当电流随电压增大到曲线上的b点时，如果极间电压进一步增加，则由于电子从电场中获得了一定的能量，便开始出现电子碰撞电离，因此电流随电压增大而大增，如图中的bc段，该段的放电状态称为非自持暗放电或汤生放电。
　　
　　当极间电压增大到c点时，放电电流剧增，有很微弱的光辐射，放电由非自持转变为自待放电，c点电压称为击穿电压或点火电压vf，cd段称为自持暗放电。
　　
　　如果电路里限流电阻r不大，则电压上升到vf后，放电可迅速过渡到ef段，同时放电电流急剧增大，极间电压迅速下降，并伴随有较强的辉光辐射，这段称为正常辉光放电区域。de段是很不稳定的过渡区域。
　　
　　辉光放电后，如果继续增加极间电压，则电流继续增大，此时观察到辉光布满整个阴极表面，放电进入了反常辉光放电区域。在反常辉光放电区，电流密度远大于正常辉光放电状态时的数值，而且随着极间电压增高而增大，阴极还会出现显着的溅射现象。
　　
　　当电流增大到c点时，如果限流电阻减小，则放电电流急速增大，而极间电压迅速下降，放电进入了弧光放电阶段（h点以后），这时可观察到耀眼的光辐射，阴极发射集中为点状，通常称为弧点，gh段称为反常辉光放电与弧光放电之间的过渡区。
　　
　　综上所述，气体辉光发生稳定放电的区域有三个：
　　
　　正常辉光放电区、反常辉光放电区和弧光放电区。弧光放电区产生的大电流容易烧毁显示器，而且在其辐射光谱中，常常含有阴极材料蒸气的光谱，因此pdp显示器总是选择工作在正常辉光放电区和反常辉光放电区。
　　
　　为此，必须在pdp放电回路中串联电阻、电感、电容，确定放电工作点。dc-pdp通常串联薄膜电阻来限制电流，ac-pdp放电单元电极上涂敷的介质层也起到了限流作用。

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